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最速降下線の問題

力学 > 力学ノート > 変分原理とLagrangeの方程式 > 最速降下線の問題


t_{{}^{12}}={\int}_{{}^1}^{{}_2}\frac{\mbox{d}s}{v}

\frac{1}{2}\ mv^{{}_2}=mgy

t_{{}^{12}}={\int}_{{}^1}^{{}_2}\frac{\sqrt{1+\dot{y}^{{}_2}}}{\sqrt{2gy}}\mbox{d}x

被積分関数 f は

\sqrt{\frac{1+\dot{y}^{{}_2}}{2gy}}

であるから, Euler-Lagrange方程式は

\frac{\partial f}{\partial\dot{y}}=\frac{\dot{y}}{\sqrt{2gy(1+\dot{y}^{{}_2})}}

\frac{\mbox{d}}{\mbox{d}x}\ \frac{\partial f}{\partial\dot{y}}=\frac{\mbox{d}}{\mbox{d}x}\(\frac{\dot{y}}{\sqrt{2gy(1+\dot{y}^{{}_2})}}\)=\frac{\ddot{y}}{\sqrt{2gy(1+\dot{y}^{{}_2})}}\ -\ \frac{1}{2}\ \frac{\dot{y}}{y^{{}_{3/2}}}\frac{\dot{y}}{\sqrt{2g(1+\dot{y}^{{}_2}})}\ -\ \frac{1}{2}\ \frac{2\dot{y}\ddot{y}}{(1+\dot{y}^{{}_2})^{{}_{3/2}}}\frac{\dot{y}}{\sqrt{2gy}}

      =\frac{\ddot{y}(1+\dot{y}^{{}_2})}{(1+\dot{y}^{{}_2})\sqrt{2gy(1+\dot{y}^{{}_2})}}\ -\ \frac{\dot{y}^{{}_2}}{2y\sqrt{2gy(1+\dot{y}^{{}_2})}}\ -\ \frac{\ddot{y}\dot{y}^{{}_2}}{(1+\dot{y}^{{}_2})\sqrt{2gy(1+\dot{y}^{{}_2})}}

\frac{\partial f}{\partial y}=\sqrt{\frac{1+\dot{y}^{{}_2}}{2g}}\frac{1}{2y^{{}_{3/2}}}=\frac{1+\dot{y}^{{}_2}}{2y\sqrt{2gy(1+\dot{y}^{{}_2})}}

\frac{\mbox{d}}{\mbox{d}x}\ \frac{\partial f}{\partial\dot{y}}\ -\ \frac{\partial f}{\partial y}=\frac{\ddot{y}}{(1+\dot{y}^{{}_2})\sqrt{2gy(1+\dot{y}^{{}_2})}}\ +\ \frac{1}{2y\sqrt{2gy(1+\dot{y}^{{}_2})}}=0

\therefore\ \frac{\ddot{y}}{1+\dot{y}^{{}_2}}+\frac{1}{2y}=0

左辺に \dot{y} をかけると,その積分は

\int\(\frac{\dot{y}\ddot{y}}{1+\dot{y}^{{}_2}}+\frac{\dot{y}}{2y}\)\mbox{d}x=\frac{1}{2}\ \ln(1+\dot{y}^{{}_2})+\frac{1}{2}\ \ln\ y=a
「最速降下線の問題」をウィキ内検索
最終更新:2012年07月07日 15:53
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