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****等質量の弾性斜衝突
[[Yahoo!知恵袋>http://detail.chiebukuro.yahoo.co.jp/qa/question_detail.php?qid=1350034733]]より。等質量の質点A，Bがあり，静止したBにAが弾性衝突をすると，衝突後の相互の運動方向が直交することの証明。
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【問題】
質量の同じ２つの質点A，Bがあり，静止したBにAを完全弾性衝突させる。衝突後の２つの質点の運動方向が互いに直交することを示せ。
#ref(http://www14.atwiki.jp/yokkun?cmd=upload&act=open&pageid=453&file=%E7%AD%89%E8%B3%AA%E9%87%8F%E6%96%9C%E8%A1%9D%E7%AA%81.bmp)
【解答】知恵袋の回答はともかくとして，成分を用いずになるべくエレガントにいきたい。
(1) 実験室系に徹する考察
衝突前の質点Aの速度を$$\boldsymbol{v}_0$$，衝突後のAの速度を $$\boldsymbol{U}$$，Bの速度を $$\boldsymbol{V}$$とすると，運動量保存により
$$\boldsymbol{v}_0 = \boldsymbol{U} + \boldsymbol{V}$$
エネルギー保存により，
$${v_0}^2 = U^2 + V^2$$
２式より$$\boldsymbol{V}$$を消去する。
$${v_0}^2 = U^2 + (\boldsymbol{U} - \boldsymbol{v_0})^2\qquad\therefore U^2 = \boldsymbol{U}\cdot\boldsymbol{v}_0$$
したがって，
$$\boldsymbol{U}\cdot\boldsymbol{V} = \boldsymbol{U}\cdot(\boldsymbol{v}_0 - \boldsymbol{U}) = \boldsymbol{U}\cdot\boldsymbol{v}_0 - U^2 = 0\qquad\therefore \boldsymbol{U}\bot\boldsymbol{V}$$
※運動量保存は３つのベクトルが三角形をなすこと，エネルギー保存はそれが直角三角形であること（三平方の定理）を示しているので，実は立式の時点で証明は終わっている。
(2) 質量中心系を用いる考察
衝突前の質点Aの速度を$$\boldsymbol{v}_0$$とすれば，質量中心系では衝突前のAの速度は$$\boldsymbol{v}_0/2$$，Bの速度は$$-\boldsymbol{v}_0/2$$である。また，衝突後のAの速度を$$\boldsymbol{W}$$とおくと，運動量保存によりBの速度は$$-\boldsymbol{W}$$となる。
エネルギー保存により，
$$\left(\frac{v_0}{2}\right)^2 = W^2$$
実験室系での衝突後のAの速度を $$\boldsymbol{U}$$，Bの速度を $$\boldsymbol{V}$$とすれば，
$$\boldsymbol{U} = \boldsymbol{W} + \frac{\boldsymbol{v}_0}{2}$$
$$\boldsymbol{V} = -\boldsymbol{W} + \frac{\boldsymbol{v}_0}{2}$$
$$\therefore \boldsymbol{U}\cdot\boldsymbol{V} = -W^2 + \frac{{v_0}^2}{4} = 0\qquad\therefore \boldsymbol{U}\bot\boldsymbol{V}$$
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****等質量の弾性斜衝突
[[Yahoo!知恵袋>http://detail.chiebukuro.yahoo.co.jp/qa/question_detail.php?qid=1350034733]]より。等質量の質点A，Bがあり，静止したBにAが弾性衝突をすると，衝突後の相互の運動方向が直交することの証明。
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【問題】
質量の同じ２つの質点A，Bがあり，静止したBにAを完全弾性衝突させる。衝突後の２つの質点の運動方向が互いに直交することを示せ。
#ref(http://www14.atwiki.jp/yokkun?cmd=upload&act=open&pageid=453&file=%E7%AD%89%E8%B3%AA%E9%87%8F%E6%96%9C%E8%A1%9D%E7%AA%81.bmp)
【解答】知恵袋の回答はともかくとして，成分を用いずになるべくエレガントにいきたい。
(1) 実験室系に徹する考察
衝突前の質点Aの速度を$$\boldsymbol{v}_0$$，衝突後のAの速度を $$\boldsymbol{U}$$，Bの速度を $$\boldsymbol{V}$$とすると，運動量保存により
$$\boldsymbol{v}_0 = \boldsymbol{U} + \boldsymbol{V}$$
エネルギー保存により，
$${v_0}^2 = U^2 + V^2$$
上の式を２乗して下の式を考慮すると，
$$\boldsymbol{U}\cdot\boldsymbol{V} = 0\qquad\therefore \boldsymbol{U}\bot\boldsymbol{V}$$
※運動量保存は３つのベクトルが三角形をなすこと，エネルギー保存はそれが直角三角形であること（三平方の定理）を示しているので，実は立式の時点で証明は終わっている。
(2) 質量中心系を用いる考察
衝突前の質点Aの速度を$$\boldsymbol{v}_0$$とすれば，質量中心系では衝突前のAの速度は$$\boldsymbol{v}_0/2$$，Bの速度は$$-\boldsymbol{v}_0/2$$である。また，衝突後のAの速度を$$\boldsymbol{W}$$とおくと，運動量保存によりBの速度は$$-\boldsymbol{W}$$となる。
エネルギー保存により，
$$\left(\frac{v_0}{2}\right)^2 = W^2$$
実験室系での衝突後のAの速度を $$\boldsymbol{U}$$，Bの速度を $$\boldsymbol{V}$$とすれば，
$$\boldsymbol{U} = \boldsymbol{W} + \frac{\boldsymbol{v}_0}{2}$$
$$\boldsymbol{V} = -\boldsymbol{W} + \frac{\boldsymbol{v}_0}{2}$$
$$\therefore \boldsymbol{U}\cdot\boldsymbol{V} = -W^2 + \frac{{v_0}^2}{4} = 0\qquad\therefore \boldsymbol{U}\bot\boldsymbol{V}$$
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